一维运动的粒子处于如下波函数所描述的状态: 式中,λ>0.
一维运动的粒子处于如下波函数所描述的状态:式中,λ>0。
一维运动的粒子处于如下波函数所描述的状态:式中,λ>0。
粒子在一维无限深势阱中运动,其波函数为:,若粒子处于n=1状态,在区间发现粒子的概率是多少?
设一维自由粒子的初态为ψ(x,0)=δ(x),求t时刻的波函数ψ(x,t)以及|ψ(x,t)|2.已知如下积分公式.
,或
设一维自由粒子的初态为ψ(x,0)=δ(x),求t时刻的波函数ψ(x,t)以及|ψ(x,t)|2.已知如下积分公式.
,或
粒子作一维自由运动,设t=0时初始波函数为
其中φ(k)为任意给定的函数。试证明:在足够长时间以后,波函数取下列极限形式:
并对|ψ(x,t)|2的极限形式作出合理解释.
质量为m的粒子作一维自由运动,波函数ψ(x,t).以各时刻位置x的涨落△x作为波包的有效半宽,作为波包中心.已知t=0时=x0,△x=a,=p0,△p=mu,并设t=0时波包宽度为各时刻的最小值.求t>0时波包中心(t)及有效半宽△x.
一维自由粒子的初态为ψ(x,0),证明在足够长时间后的波函数为
式中
是ψ(x,0)的Fourier变换.
粒子的态密度D(ε)定义为:D(ε)dε代表粒子的能量处于ε与ε+dε之间的量子态数(见§7.15).这里只考虑粒子的平动自由度所对应的态密度.
(i)设粒子的能谱(即能量与动量的关系)是非相对论性的,试分别对下列三种空间维数,求相应的态密度D(ε):
(a)粒子局限在体积为V的三维空间内运动,
(b)粒子局限在面积为A的二维平面内运动,
(c)粒子局限在长度为L的一维空间内运动,
(ii)设粒子的能谱是极端相对论性的,即ε=cp,,试对空间维数分别为(a)三维、(b)二维、(c)一维三种情况,求相应的D(ε).
在完成计算后,读者可以列表小结一下,从中可以看出D(ε)与粒子能谱及空间维数的关系.