电荷为q的谐振子,能量算符为 (1) 能量本征函数记为ψn(x),能级记为.如外加均匀电场,使振子额外受力f=q,
电荷为q的谐振子,能量算符为
(1)
能量本征函数记为ψn(x),能级记为.如外加均匀电场,使振子额外受力f=q,从而总能量算符变成
(2)
新的能级记为En,本征函数记为φn(x).求En和φn,并将φn用ψn表示出来.
电荷为q的谐振子,能量算符为
(1)
能量本征函数记为ψn(x),能级记为.如外加均匀电场,使振子额外受力f=q,从而总能量算符变成
(2)
新的能级记为En,本征函数记为φn(x).求En和φn,并将φn用ψn表示出来.
一维谐振子,其能量算符为
(1)
设此谐振子受到微扰作用
(2)
试求各能级的微扰修正(三级近似),并和精确解比较.
一维谐振子,取自然单位(h=m=ω=1),能量算符可以表示成
(1)
取基态试探波函数为
(2)
其中a为变分参数,N为归一化常数.求基态能级的上限,和精确值E0=1/2比较.
一维谐振子的湮灭算符(自然单位)的本征方程表示为a|α〉=a|α〉,|α〉可以表示为谐振子能量本征态的相干叠加,|α〉=.试证明:归一化的本征态|α〉可以表示为
其中|α〉称为谐振子的相干态.
质量为μ,电荷为q的非相对论性粒子在电磁场中运动时,Hamilton算符为
(1)
其中A(r,t)和φ(r,t)是电磁场的矢势和标势,p是正则动量算符,
p=-ih▽ (2)
定义速度算符
(3)
求v的具体表示式以及v各分量间的对易式.
一维谐振子的Hamilton算符为
(1)
x与p满足基本对易式
[x,p]=xp-px=ih (2)
引入无量纲算符
,(3)
(4)
一维谐振子的相于态|z〉定义为湮灭算符a的本征态,即
a|z〉=z|z〉,
其中z为复数,而湮灭算符a如下给出
其中,而m、ω分别为谐振子的质量、频率.(1)试求解该相干态的坐标表象波函数;(2)试对该相干态计算Δx·Δp.
转动惯量为I,电偶极矩为D,可以在xy,平面内自由转动的平面转子,其能量算符为
φ为旋转角.如沿x方向加上均匀外电场E,求基态能量近似值。
设体系的Hamilton量H的本征方程H|n〉=En|n〉,En与n分别是能量本征值和本征态,n为一组完备的量子数,且态矢量|n〉已归一化,满足〈n|n〉=1.试证明:Hamilton算符可以表示为
电荷按体均匀分布的刚性小球,总电荷量为q,半径为R0,它以角速度ω绕自身某一直径转动,求:
(1)它的磁矩;
(2)它的磁矩与自转角动量之比.设小球质量m0是均匀分布的.
电荷按体均匀分布的刚性小球,其总电荷为Q,半径为R0,它以角速度ω绕自
身某一直径转动,求:
(1) 它的磁矩;
(2) 它的磁矩与自转动量矩之比(设质量m[<sub>0</sub>是均匀分布的)